基于拉曼光纤传感器温度解调技术研究.doc

1、摘 要分布式光纤传感是利用光纤的空间连续特性进行测量的技术, 它的优点为：电绝缘、耐高压、耐腐蚀、在易燃易爆的环境下安全可靠, 在许多工程领域特别是在温度测量领域，具有无可比拟的性价比,有着重大的应用价值。 因此得到了广泛地应用。在本论文中概述了散射原理并对拉曼散射的基本原理做了简要的叙述。光纤温度传感器信号处理的研究十分重要，因为所探测到的含有温度信息的拉曼散射光十分微弱，消除拉曼后向散射光噪声的信号处理水平直接关系到整个系统的性能指标，所以得采用微弱信号检测技术。分析了传统的检测方法及其在信号检测中存在的不足，并进行了仿真分析。在光纤的传输过程中，损耗是一个主要问题，文中重点研究了光纤传输

2、损耗，并用matlab对传输过程中的损耗进行了仿真模拟分析。本文在温度对光谱产生的作用方面也做了阐述，分析了拉曼分布式光纤温度传感器性能指标。关键词： 分布式光纤传感 拉曼散射 损耗 信号检测Title Based on the Raman fiber optic sensor demodulation technology research temperature AbstractThe distributed optical fiber sensing is using fibre of a one-dimensional space continuous characteristics

3、of measurement technology, it has electric insulation, resistance to high pressure, corrosion resistance, in inflammable and explosive environment safe and reliable, in many engineering field have important application value. Especially in temperature measurement field, distributed optical fiber tem

4、perature sensor also has the incomparable cost performance, so it has been widely used. The optical fiber scattering mainly includes Rayleigh scattering, brillouin scattering and Raman scattering. In this thesis summarizes the scattering theory and the basic principle of Raman scattering gives brief

5、 narration. Distributed optical fiber temperature sensor signal processing research is important because detects the temperature of the Raman contains information to the scattering rather weak, and even completely submerged in the noise. To eliminate the Raman scattering noise to the signal processi

6、ng level directly related to the performance index of the whole system, must use weak signal detection technology. Analysis of the traditional test methods and signal detection in the deficiencies, and simulation analysis. In optical fiber transmission process, the loss is a major problem, this pape

7、r focus on the optical fiber transmission loss, with matlab transmission loss of on the simulation analysis.Keywords The distributed optical fiber sensing Raman scattering loss Signal detection目录AbstractII1引言11.1选题背景和意义11.2本文的主要内容12 光纤中的散射光分类及拉曼散射的原理22.1光纤散射分类简介22.2 拉曼散射的原理33 拉曼分布式温度传感器信号特点及传统信号处理方法

8、53.1 信号特点分析简介53.2 传统信号检测处理方法分析仿真53.3 联合检测法的仿真分析114 拉曼光谱的传输特性154.1 拉曼光谱的基本特征154.2 损耗的机理154.3拉曼散射光传输的条件164.4光纤拉曼增益系数的测量174.5拉曼光谱的数据处理184.6基于MATLAB的模拟仿真18结 论23致 谢24参 考 文 献25251引言1.1选题背景和意义光纤传感技术是20世纪70年代伴随着光导纤维及光纤通信技术发展而另辟新径迅速发展起来的一种崭新的传感技术。光纤中的散射光包括瑞利散射、布里渊散射和拉曼散射。其中拉曼散射光的强度很小，需要把瑞利和布里渊散射滤除以后才能提取出拉曼散射

9、光进而进行分析。拉曼散射广泛应用与各个领域，实际的应用有力的推动了对分布式光纤温度传感器的研究和发展。分布式光纤传感器在实现了检测和诊断技术后，广泛的应用于各个系统之中。这个新的学术思想将使材料工程科学产生了巨大的变化,特别是在现代化的航空航天工程领域有着特殊的意义和广阔前景。本文通过对拉曼光谱的基本特征的分析及研究，实现光信号的稳定性和信号解调的可靠性，提高传感系统的可靠性。同时分析了传统的检测方法及其在信号检测中存在的不足，以及通过损耗的介绍和分析并模拟仿真，为找到减少损耗的方法提供依据，并阐述了基于拉曼散射的测温原理。1.2本文的主要内容（1）光纤中散射光的分类及原理。首先介绍了光纤中的

10、各种散射光，并利用图形来说明各类散射光的散射原理，位置分布和散射强度。 （2）拉曼分布式光纤温度传感器信号特点及传统信号检测方法 从拉曼散射分布式光纤传感器的原理出发，分析传感器所得信号特点，讨论了传统信号去噪检测方法优缺点及其用于分布式温度传感器信号检测去噪中存在的不足，并且进行了仿真分析。（3）拉曼光谱的传输特性。首先介绍了拉曼光谱的基本特点和性质；然后重点介绍了光纤传输的损耗机理；最后介绍了拉曼光谱的数据处理并用matlab进行仿真。（4）为全文总结，简要概括了本文的主要工作及研究的主要结论2 光纤中的散射光分类及拉曼散射的原理在本章中，主要分析光纤散射和散射的原理。光纤中的散射包括瑞利

11、散射、布里渊散射、拉曼散射；并用了一个光纤散射光谱图对这三种散射的强度，波长做了明确的说明。在散射原理中重点讲述了拉曼的散射原理，拉曼散射的理论模型。2.1光纤散射分类简介光波在光纤中传播时，由于光纤的非结晶材料在微观空间的不均匀结构，有一小部分光会发生散射。光的散射导致原来传播方向上光强的减弱。光强随传播距离的减弱仍符合指数衰减规律，只是比单一吸收时衰减得更快罢了，则其关系为(2-1-1)式中，为光的原始强度；I为光束通过厚度为l的试件后，由于散射，在光前进方向上的剩余强度；、分别称为吸收系数和散射系数，是衰减系数的两个组成部分。散射分为弹性散射和非弹性散射：散射前后，光的波长(或光子能量)

12、不发生变化的散射称为弹性散射。从经典力学的观点，这个过程被看成光子和散射中心的弹性碰撞。散射结果只是把光子碰到不同的方向上去，并没有改变光子的能量。弹性散射的规律除了波长(或频率)不变之外，散射光的强度与波长的关系可因散射中心尺度的大小而具有不同的规律。弹性散射中典型的就是瑞利散射。假如以Is表示散射光强度，表示入射光的波长，一般有关系。 当时,4。换言之，当散射中心的线度远小于入射光的波长时，散射强度与波长的4次方成反比。这一关系称为瑞利散射定律。图2.1 瑞利散射强度与波长的关系当光束通过介质时，从侧向接收到的散射光主要是波长(或频率)不发生变化的瑞利散射光，属于弹性散射。除此之外，那些频

13、率发生改变的光散射是入射光子与介质发生非弹性碰撞的结果，称为“非弹性散射”。弹性散射和非弹性散射的光谱如图2.2所示。图中与入射光频率相同的谱线为瑞利散射线，其近旁两侧的两条谱线为布里渊散射线，与瑞利线的频差一般在-100cm量级。距离瑞利线较远些的谱线是拉曼(Raman)散射线，它们与端利线的频差可因散射介质能级结构的不同而在100104cm之间变化。拉曼散射和布里渊散射都可以分别产生斯托克斯线和反斯托克斯线。图2.2 弹性散射和非弹性散射的光谱2.2 拉曼散射的原理当光照射的物质上时，会发生非弹性散射，散射光中除有与激光波长相同的弹性成分（瑞利散射）外，还有比激发光波长长和短的成分，后一现

14、象统称为拉曼效应。由分子振动、固体的光学声子等元素激发与激发光相互作用产生的非弹性散射称为拉曼散射，一般把瑞利散射和拉曼散射合起来所形成的光谱称为拉曼光谱。拉曼散射强度是十分微弱的，大约为瑞利散射的千分之一。当光脉冲沿光纤传输时，在光纤的每一点都会产生拉曼散射，该散射是各向同性的，其中一部分将沿光纤返回。根据电磁场理论可知，由于光纤纤芯介质材料密度的微观变化和成分起伏的影响，入射光子与介质分子相互作用，除产生与入射光同频的瑞利散射外，由于介质的非线性效应，入射光子与分子还发生非弹性碰撞。在非弹性过程中光子与分子之间发生能量交换，光子不仅仅改变了运动的方向，同时光子的部分能量传递给分子，或者分子

15、振动和转动的能量传递给光子，从而改变光子的频率。这一过程为拉曼散射。3 拉曼分布式温度传感器信号特点及传统信号处理方法从拉曼散射分布式光纤传感器的原理出发，分析传感器所得信号特点，讨论了传统信号去噪检测方法用于分布式温度传感器信号检测去噪中存在的不足，并且进行了仿真分析。3.1 信号特点分析简介为了使分布式光纤测温系统达到有效的温度分辨率，必须消除信号中的噪声。由拉曼散射产生的携带温度信息的反斯托克斯光信号相当微弱，它是影响系统温度分辨率的主要因素。对微弱的检测信号进行有效的处理，成为分布式温度测量系统的一个重要部分，直接影响精度的温度测量系统。提取有用信号，必须在有效地抑制噪声的条件下放大微

16、弱信号的幅值才行。所以，信号处理主要是以消除噪声的干扰，提高信噪比为主。为了有效的提取有用信号，必须根据光纤传感系统的特点，分析噪声的来源和性质，了解产生的原因和规律以及传播途径，有针对性的采取采用相应的解决方案来抑制噪声。处理前的携带温度信息的信号，其特点如下：（1）信号的信噪比很低。 (2)一般情况下，有用的温度信息，频率较低相比之下，噪声的频率却范围很宽，分布在整个频率范围内。 (3)信号呈喇叭状。3.2 传统信号检测处理方法分析仿真 因为存在大量的噪声，原本十分微弱的探测信号不可避免地淹没在其中，信号检测和处理系统陷入诸多困难之中，分布式光纤温度传感器的性能指标与有效信号的采集与处理及

17、噪声的抑制水平息息相关。因此，我们需要根据分布式光纤温度传感器系统被检测信号的特点，选择合适的信号处理方法。时域累积平均检测法是分布式光纤传感器信号检测处理中最常用和基本的方法。根据理论分析和实验可得,多次重复测量对于降低噪音，突出信号起到了很大的改善效果，且随着次数的增加，改善效果与重复次数成非线性变化，这种取样方法可以使我们取样出平均处理中的某一时间间隔的信号幅值，此种方法被定义为“取样积分”。时域信号累积平均检测的基本做法如下：(1) 在信号出现的时间范围内，将时间均分为若干(n)小段；(2)对每一个时间段，测量被噪声污染过的信号值，使信号多次重复，做n次测量：(3)将同一编号段的多次测

18、量值，求和或求平均；(4)将各段求和或求平均值，依时序输出波形曲线。设输入信号： （3-1）式中为有效信号，周期为，为独立的均值为零的高斯白噪声。如果以为起点，每隔秒取样一次，那么第次的样品累积值应该是： （3-2）式中的为取样号。如果经过次的重复后，则第个样品的累积值为： （3-3）则经过次累积的周期信号为： （3-4）经过次的累积噪声为：其中设噪声的功率为，为其有效值，则 （3-5）则混合信号为： （3-6）经过n次的累积后的信噪比为： （3-7）因此，经过n次的累积后的信噪比增益为： （3-8）经过n次的累积平均，输出为： + （3-9）对于白噪声形式的观察噪声，由于不同时刻噪声值不相关

19、，则有： （3-10）故输出为： = （3-11）仿真算法流程：图3.1 线性累加算法的流程图输入信号加入大量的高斯白噪声取样N次线性累加平均处理输出信号仿真程序：clear all;N=150; %信号的取样点数为150n=1:N;f=0.2;T=5;A1=2;s=A1*cos(2*pi*f*n); subplot(2,2,1)plot(s)title(纯信号)x=awgn(s,-30); %在信号中加入高斯白噪声，信噪比为-30.subplot(2,2,2)plot(x)title(信号+噪声)M=500; %进行500次累积平均y=x;for i=1:M-1 z=x; for j=1:N

20、-T x(j)=x(j+T); end for k=1:T x(N-T+k)=z(k); end y=y+x; endy=y/M;subplot(2,2,3)plot(y)title(500次线性累积平均输出信号)改变源程序的M值如（10，100，500）可得以下仿真结果结果分析： 噪声的仿真图可以看出信号基本上被噪声淹没，根本无法识别原来的信号，但是经过线性累积平均算法的处理，信噪比得到很大的提升，依次改变累加的次数可以发现，随着累加次数的增加，输出信号越来越接近原来的信号，而噪声的影响也逐渐的变小。3.3 联合检测法的仿真分析 鉴于高阶累积量中的双谱检测法在理论上完全可以抑制噪声，达到趋于

21、零的温度分辨率，但是它的前提条件是噪声的样本为无限多，这在实际上是不可实现的。但是我们可以综合两种方法，在有限样本下取得较好的温度分辨率，同时可以减少累积求和次数，取两者之长，优化算法。算法流程：输入信号加入高斯白噪声信号采样进行N次线性累加对信号进行双谱估计画出双谱估计仿真图图3.3 线性累加和双谱估计联合算法仿真图仿真程序： N=256;n=1:N;f=0.25;T=4;A1=2;s=A1*cos(2*pi*f*n);subplot(3,2,1)plot(s)title(纯信号)x=awgn(s,-30); % 加入信噪比为-30db噪声subplot(3,2,2)plot(x)title

22、(信号+噪声)M=500; %先进行500次的累积求和y=x;for i=1:M-1 z=x; for j=1:N-T x(j)=x(j+T); end for k=1:T x(N-T+k)=z(k); end y=y+x; endy=y/M;subplot(3,2,3)plot(y)title(500次线性累积输出信号)subplot(3,2,4)bspecx=bispeci(x,8); %再进行双谱估计title(信号双谱估计平面图)bspecx_abs=abs(bspecx);subplot(3,2,5)mesh(bspecx_abs)title(信号双谱估计三维图) 仿真结果分析：由仿

23、真结果图可以看出，当加入的信号信噪比比较小的时候，500次线性累积后的信号依然是不太理想的，还不能完全的去除噪声。经过双谱法后，噪声基本上被滤除，得到比较理想的信号，大大的提升了信噪比。可见这种思路还是可以实现的。但同时需要指出的是，由于噪声的随机性，以及样本数的限制，并不是每次仿真都能得到如此理想的结果。但至少说明这种方法和思路是有其可取之处的，可以在以后的试验中加以尝试。4 拉曼光谱的传输特性在本章中主要讲述的是拉曼光谱的传输特性，通过对光谱的基本特征、损耗机理（各种散射，及吸收损耗）的了解，提出对拉曼信号的数据处理方法。4.1 拉曼光谱的基本特征1、频率特征 根据能量守恒定律，一切散射包

24、括拉曼散射过程的能量必须满足,其中，、 和分别代表入射光、散射光和散射体系K的能量。因为散射体系K的能量是散射体系本身性质的体现，一般情况下，不应随入射光频率不同而变化，因此，拉曼频率（）必定有不随入射光频率不同而变化的特征。如果注意到斯托克斯与反斯托克斯的定义，显然，斯托克斯和反斯托克斯频率和的绝对值相等。2、强度特征拉曼散射强度极弱。他一般只有入射光的。拉曼散射强度弱是历史上制约拉曼应用和发展的主要因素。3、偏振特性当入射光是偏振光时，对确定方位的分子和晶体，散射光的偏振特征与入射光偏振状态有关，从而出现了所谓的“偏振选择定则”。4.2 损耗的机理在光纤中传输时，光线的能量会发生一定的损耗

25、。光纤的损耗,就是沿光纤传输的光信号的衰减。损耗或衰减由下式定义 （4-2-1）式中A是损耗；、分别是输入、输出的光功率；负号是据习惯加入的，表示损耗为负值。损耗由每单位长度分贝（dB）值表示，典型的是dB /Km。对于均匀的光纤，单位长度的衰减可以定义为衰减系数 （dB/km） （4-2-2）其中L为光纤长度，光纤的衰减与波长和长度有关，而衰减系数仅由波长和光纤本身性质决定。大多数传输线的光功率与其传输距离z之间的关系是 （4-2-3） 其中是功率衰减系数，它是对自然对数定义的，所以与衰减系数相差一个常数lge（为4.34）。光纤的损耗还可以用光纤损耗系数表示： （4-2-4）则，光纤的损耗

26、和光纤损耗系数关系为： （4-2-5）4.3拉曼散射光传输的条件光纤的受激拉曼散射需同时满足色散效应和受激拉曼位相匹配这两个条件，才能形成稳定的传输。1、当光纤的传输波长在0.5-4.3的范围内，色散公式如下所示： (4-3-1)式中A=1044902，B=0.04604，C=-0.000381，D=-0.002526，E=-0.00007722，L= ，的单位为。2、受激拉曼散射中斯托克斯散射波和反斯托克斯散射波的位相匹配角满足： (4-3-2) 式中为第一级的折射率 ，为两级之间的折射率之差。4.4光纤拉曼增益系数的测量测量拉曼增益系数的方法很多，但较早的测量方法却相对复杂。近年来，随着社

27、会的发展，各种简单有效的测量方法被提了出来，例如：开关法、脉冲扫描法和单光测量等方法。开关法对泵浦光源要求低，而且可以同时测量多段光纤的拉曼增益系数，但是需要的器件较多，实验器件较多，实验装置相对复杂。脉冲扫描法测量简单，不需要直接测量斯托克斯光功率，但是该方法要测量自发拉曼散射差产生的很微弱的的斯托克斯光，由于噪声的影响，只得到了频移为4THz-16THz的拉曼光谱增益系数值。但是理论模型中过于复杂从而导致其可行性较低。所以 通 常 利 用 小信 号 增 益 法 测 量 增 益 系 数 的 分 布。利用光纤的受激拉曼谱和自发辐射谱的解调来获得 ,并测量了G. 652 光纤的 。在连续波的情况

28、下, 抽运光和斯托克斯光( Stocks) 光的相互作用符合下列耦合波方程: （4-4-1）式中, IS 为Stocks 光强; Ip 为抽运光强; 是拉曼增益系数; 和 分别为Stocks 光波长和抽运光波长处的光纤损耗系数。式( 2) 等号右边第1 项表示抽运光的损耗, 由于在光纤通信中信号光强总是远小于抽运光强, 因此可以忽略抽运损耗。 （4-4-2）式中, ( 0) 是z = 0 处的信号光强; L eff 为光纤的有效作用长度, 且 （4-4-3）没有抽运光时,所以放大器的增益, （4-4-4）式中, P0 是抽运光的输入功率; Aeff 是光纤的有效面积。4.5拉曼光谱的数据处理

29、在拉曼光谱测量中，实际上测量的“原始光谱”除了包含有我们所期望的和确实存在的“真实光谱”外，往往会或多或少的“噪声谱”。因此，在获得实验拉曼光谱后，一般都要首先进行光谱的数据处理工作。 光谱参数是用光谱做表征和研究的基础。对于光谱实验，在获取光谱参数后，才能使实验获取的光谱可以加以应用。在大多数情况下，要在采取消除和减小杂质谱的措施获取真实光谱后，才能进行获取正确光谱参数工作。 目前，获取光谱参数的基本方法是，用计算机软件进行扣除干扰谱和拟合光谱的同时，从最佳拟合中取得相关的光谱参数。4.6基于MATLAB的模拟仿真首先对光纤信号的传输损耗进行模拟分析；因为光纤功率损耗公式为: 且经过试验证明

30、，工作波长较长，掺饵Ge02的光纤材料最理想；用Sio2-Ge02制成的单模光纤，1.55波长处仅0.2dB/Km。所以在仿真的过程中，我们设定=1550nm，T=15，L为光纤的传输距离。由此我们的程序代码可知，Y1表示输入光功率为100W的输出功率与传输距离的关系曲线，Y2表示在10Km时输入功率由原来的100W跳变为200W时输出功率与传输距离的关系曲线。仿真图如下图所示：图4.1 输入功率改变的光纤传输损耗特性的仿真图其源程序为：x=0:1:50;a=0.2;y1=100.*exp(-x*a);y2=100.*exp(-x*a).*(x=10);haxes,hline1,hline2=

31、plotyy(x,y1,x,y2,plot,plot);xlabel(L(km);ylabel(拉曼散射光功率);由仿真图可以看出拉曼散射光功率与光纤长度不是程线性关系：当光纤的长度在10Km以内时，衰减速度很快，之后逐渐缓慢，但当传输距离大于30KM时，布里渊散射光功率几乎为零。如果在传输的过程中输入功率有个突变（在这里假定变为200w）,输出光功率也会增加。由图中的跳变可知，如果输入功率变大时，拉曼散射光功率也会变大。如果在传输的过程中输入功率是一个定值，假定100W，而损耗系数由于环境等各因素的影响可能会发生变化。其他的参数与上面的都一样。假定传输损耗在10Km之后由0.2dB/Km增加

32、为0.3dB/Km。仿真图如下图所示：图4.2 损耗系数改变时的光纤传输损耗特性的仿真图由上图可以看出输出拉曼散射光功率与损耗系数之间也是呈现指数衰减关系，当损耗系数变大时，输出光功率明显减少。其源程序为：x=0:1:50;A=100;y1=A.*exp(-x*0.2);y2=A.*exp(-x*0.2).*(x=10);haxes,hline1,hline2=plotyy(x,y1,x,y2,plot,plot);xlabel(L(km);ylabel(拉曼散射光功率);2、在分析光的传输特性的时候不可避免的也会出现光谱增益问题，下面就对拉曼光谱的增益进行模拟分析。由上文可知可以利用光纤的受

33、激拉曼谱和自发辐射谱的解调来获得拉曼光谱，没有抽运光时,所以放大器的增益, ，其中为放大器的增益，首先把它设为常数，并且y1为放大器增益系数不变时的抽运光的输入光功率和拉曼光谱增益放大系数的关系曲线图，y2为抽运光功率小于500W是为2，大于等于500W时为3的抽运光的输入光功率和拉曼光谱增益放大系数的关系曲线图，为Stocks光的强度，为抽运光强是拉曼增益系数;和分别为Stocks光波长和抽运光波长处的光纤损耗系数,P0 是抽运光的输入功率; 是光纤的有效面积, 为光纤的有效作用长度。又因为50Km的长度的G.652光纤的有效长度为17.5Km,有效面积为75.7。所以下面是对抽运光的输入光

34、功率和拉曼光谱增益放大系数的关系，代码如下x=10:1.0:1000; z=2.3*10(17); y1=z./log(2)*x;y2=z./log(2)*x.*(x=500); haxes,hline1,hline2=plotyy(x,y1,x,y2,plot,plot);，仿真图如下： 图4.3 测量拉曼光谱增益系数的仿真图 由上面的仿真图可知，当放大器的放大倍数一定时，拉曼光谱的增益系数与抽运光的输入功率呈现线性关系，随着抽运光的输入功率的增加，拉曼光谱的增益系数也越来越大。但是拉曼光谱增益系数与输入功率的比值会随着放大器的放大倍数的增加而减少。若抽运光功率是一个常数时设400mw，放大

35、器的放大倍数与拉曼光谱的增益系数之间的关系。代码如下x=1:0.1:10; z=1.09*1016; y=z*log(x); plot(x,y); xlabel(放大器的放大倍数);ylabel(拉曼光谱的增益系数);它们的关系如下面的仿真图所示: 图4.4 放大器与拉曼光谱增益之间的关系 由仿真图形可知道放大器的放大倍数与拉曼光谱的放大系数的呈现对数关系，随着放大器的放大倍数的增加拉曼光谱放大系数逐渐增加。结 论首先，本课题详细介绍了散射光的分类及原理，对光纤中的散射光有了具体的了解；其次，对于传统常用于分布式光纤传感器信号检测处理的方法即线性累加平均算法进行了分析和算法的仿真，并指出这种算

36、法虽然在处理信号中存在着一定的优势，但其随着累加次数的增多，信号处理的实时性将受到很大的影响，这一点在要求信号处理的实时性很强的传感器信号处理中是不容忽视的。最后，重点研究了光纤传输损耗，并用matlab对传输过程中的损耗进行了仿真模拟分析。致 谢本次毕业设计是在我的导师李智慧的帮助下完成的，导师孜孜不倦的指导，精益求精的研究态度以及崇高的个人品行都给我很深的教义，使我终身难忘，受益匪浅。在整个过程中，导师对于我所提出的各种问题都给予了很大的帮助，从而使我能够顺利完成。李老师宽容的为人，诚恳、亲切的师长风范，一丝不苟的科研作风很大程度上影响着我，教育着我。感谢学校、院、系的各位领导、班主任老师

37、。在课题的研究中得到他们的大力支持和帮助， 他们为我提供了完成论文所必要的良好的设计环境以及各方面的支持。感谢各门任课老师。在大学学习期间，在生活和学习上我得到了师长们的教导，师恩浩荡，我必将铭记在心。回顾整个过程，其中的艰辛，个中滋味涌上心头。面对自己的作品感到由衷的高兴。感谢同学，他们给我学习和生活上的帮助和鼓励，他们和我有深厚的友谊和心灵的默契。特别感谢我们班所有同学，毕业设计期间他们给我提供相关信息。祝愿他们今后工作好，生活好。最后，向所有在大学中给予我帮助和关心的老师、同学，致以真诚的谢意和祝福，祝你们事业有成,阖家幸福。 参 考 文 献1 胡晓东,刘文晖,胡小唐. 分布式光纤传感技

38、术的特点与研究现状. 航空精密制造技术, 19992 耿军平,许家栋,郭陈江,等. 全分布式光纤温度传感系统研究进展及趋势. 传感器技术, 20013 刘俊，张斌珍微弱信号检测技术北京：电子工业出版社，20054 田金超,张兴周,韩志学.基于高阶累积量信号检测的研究.应用科技,20065 张贤达.现代信号处理.北京:清华大学出版社,2002 6 Galeener F L, Mik kdsen J C, Galls R H, et al. The relat ive Ramancross sect ion of vit reous Si03, Ge0, B203 and P205 J . App

39、l PhysL ett , 1978, 32( 1) : 34 36. 7 孟爱东, 骆飞. 大型结构应变场光纤分布监测系统 J . 光电工程, 2001. 28( 2) : 23 26. 8 Dakin J D, Dist ribut ed Opt ical Fiber Sensors J . SPIE, 1992, 1797: 76 108. 9 Reoghly A H. A distribut ed t emperature sensor based on liquid coreopt ical fibers J . IEEE J Lightwave Technol, 1983, ( 3) : 498 509. 10 姜明顺, 隋青美, 林宗强. 分布式光纤测温系统在石油测井中的应用 J . 光纤与电缆及其应用技术, 2007. ( 2) : 29 35.